Авиационные приборы и системы

Но способ при этом был связан с недостатками: ограниченная скорость, влияние тележки на поток воздуха, неравномерность движения тележки. Этот способ остался приемлемым для исследования морских судов, гидросамолетов. Лилиенталь (1874 г.) и др. использовали есте-ственный ветер для определения силы сопротивления.

В авиации широкое применение нашла аэродинамическая труба, «воздуходувка», по Циолков-скому. Известно, что первая труба появилась в 1884 году. К.Э. Циолковский в 1896 –1897 годах начал проводить систематические исследования в аэротрубе. В 1902 году появилась аэротруба Н.Е Жуковского с диаметром 1,2 м. К аэротрубам предъявляются большие требования. Равномер-ность скорости должна быть до 1 %, отклонение потока от оси трубы не более 0,1 %, тело в трубе не должно занимать более 3% рабочей площади трубы.

2.4. Уравнение неразрывности движения потока

При обтекании тела частицы воздуха совершают сложное движение: поступательное, враща-тельное и деформационное (меняется форма и объем). С этим связаны типы обтекания: безвихре-вое (ламинарное) и вихревое (турбулентное) [20].

Уравнение неразрывности движения потока в математическом смысле представляет собой за-кон сохранения массы (основной закон природы) [20].

Это значит, что масса m в объеме W неизменна, то есть

, или: . (2.12)

Однако каждая составляющая ? и W могут при этом изменяться:

. (2.13)

Последнее выражение и есть общее уравнение теории неразрывности движения потока жидкой среды (воздух, вода и т.п.). Частный случай общего уравнения – это установившееся движение, когда . Это относится и к несжимаемой жидкости.

Рассмотрим течение жидкости через отдельную струйку.

Рис. 2.4. Течение жидкости через струйку

Количество жидкости, поступающее в единицу времени в объем через торцевое сечение I пло-щадью S1 и равное ?1v1S1, будет таким же, как масса жидкости ?2v2S2, вытекающая через противо-положное сечение II площадью S2, то есть:

или (2.14)

Последнее уравнение представляет собой уравнение массового расхода жидкости (воздуха), се-кундный расход. Для контроля определим размерность уравнения массового расхода:

– размерность массы в технических едини-цах. Для несжимаемой жидкости v1S1 = v2S2, когда , а .

Рассмотренная гипотеза практически используется при обосновании характера обтекания тела в потоке, при обосновании формулы подъемной силы крыла, флюгарки ДАУ.

2.5. Подъемная сила. Теорема Николая Егоровича Жуковского [17, 18, 20, 21]

На рисунке 2.5 представлено крыло в потоке воздуха, расположенное к оси потока под углом атаки ?. Здесь Y – подъемная сила, Q – лобовое сопротивление, которое в 20 – 25 раз меньше подъемной силы Y.

Рис. 2.5. Крыло в потоке воздуха

В 1906 году Н.Е. Жуковский для крыла бесконечного размаха доказал теорему о том, что на та-кое тело (при наличии циркуляции Г вокруг него) действует подъемная сила Y. Закон основан на применении закона количества движения к массам жидкости, обтекающего крыло.

Рис. 2.6. Геометрические характеристики крыла:

bкорн – корневая хорда;

bконц – концевая хорда;

bСАХ – средняя аэродинами-ческая хорда

Н.Е.

Страницы: 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84